$$\newcommand{\mtn}{\mathbb{N}}\newcommand{\mtns}{\mathbb{N}^*}\newcommand{\mtz}{\mathbb{Z}}\newcommand{\mtr}{\mathbb{R}}\newcommand{\mtk}{\mathbb{K}}\newcommand{\mtq}{\mathbb{Q}}\newcommand{\mtc}{\mathbb{C}}\newcommand{\mch}{\mathcal{H}}\newcommand{\mcp}{\mathcal{P}}\newcommand{\mcb}{\mathcal{B}}\newcommand{\mcl}{\mathcal{L}} \newcommand{\mcm}{\mathcal{M}}\newcommand{\mcc}{\mathcal{C}} \newcommand{\mcmn}{\mathcal{M}}\newcommand{\mcmnr}{\mathcal{M}_n(\mtr)} \newcommand{\mcmnk}{\mathcal{M}_n(\mtk)}\newcommand{\mcsn}{\mathcal{S}_n} \newcommand{\mcs}{\mathcal{S}}\newcommand{\mcd}{\mathcal{D}} \newcommand{\mcsns}{\mathcal{S}_n^{++}}\newcommand{\glnk}{GL_n(\mtk)} \newcommand{\mnr}{\mathcal{M}_n(\mtr)}\DeclareMathOperator{\ch}{ch} \DeclareMathOperator{\sh}{sh}\DeclareMathOperator{\th}{th} \DeclareMathOperator{\vect}{vect}\DeclareMathOperator{\card}{card} \DeclareMathOperator{\comat}{comat}\DeclareMathOperator{\imv}{Im} \DeclareMathOperator{\rang}{rg}\DeclareMathOperator{\Fr}{Fr} \DeclareMathOperator{\diam}{diam}\DeclareMathOperator{\supp}{supp} \newcommand{\veps}{\varepsilon}\newcommand{\mcu}{\mathcal{U}} \newcommand{\mcun}{\mcu_n}\newcommand{\dis}{\displaystyle} \newcommand{\croouv}{[\![}\newcommand{\crofer}{]\!]} \newcommand{\rab}{\mathcal{R}(a,b)}\newcommand{\pss}[2]{\langle #1,#2\rangle} $$
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Formules de Frénet

On considère un arc régulier de classe $\mathcal C^2$, $s\mapsto M(s)$ un paramétrage par l'abscisse curviligne de cet arc, et $(\overrightarrow{T(s)},\overrightarrow{M(s)})$ le repère de Frénet au point $M(s).$ Alors, la dérivée du vecteur tangente est colinéaire au vecteur normal, et on note $$\frac{d\overrightarrow{T(s)}}{ds}=c(s)\overrightarrow{N(s)},$$ où $c(s)$ est par définition la courbure de l'arc au point $M(s).$ De plus, la dérivée du vecteur normal est elle-même colinéaire au vecteur tangent, selon la formule $$\frac{d\overrightarrow{N(s)}}{ds}=-c(s)\overrightarrow{T(s)}.$$

Il y a une autre façon d'interpréter la courbure en fonction de la variation de l'angle polaire au point $M(s).$ En effet, le vecteur $\overrightarrow{T(s)},$ qui est de norme 1, peut s'écrire $$\overrightarrow{T(s)}=\cos(\alpha(s))\overrightarrow{i}+\sin(\alpha(s))\overrightarrow{j}$$ où $\alpha(s)$ est défini modulo $2pi.$ Si on peut choisir une détermination $\alpha$ de classe $\mathcal C^1,$ alors la courbure en tout point $M(s)$ vérifie $$c(s)=\frac{d\alpha(s)}{ds}.$$ Autrement dit, la courbure mesure la vitesse de variation de l'angle polaire.

Les trois formules $$\frac{d\vec T}{ds}=c\vec N,\ \frac{d\vec N}{ds}=-c \vec T\textrm{ et }\frac{d\alpha}{ds}=c$$ sont connues sous le nom de formules de Frénet.

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